Физические поля.

Впервые (30-е гг. 19 в.) понятие поля (электрического и магнитного) было введено М. Фарадеем. Понятие поля — одно из основных в физике. Поля, могут быть совершенно разные: векторные (электростатическое), скалярные (поле температур), тензорные (гравитационное поле). Но не нужно забывать, что поле — это всего лишь абстракция! Концепция поля была принята М Фарадеем как альтернатива теории дальнодействия, т. е. взаимодействия частиц на расстоянии без к.-л. промежуточного агента (так интерпретировалось, напр., электростатич. взаимодействие заряженных частиц по закону Кулона или гравитац. взаимодействие тел по закону всемирного тяготения Ньютона). Концепция поля явилась возрождением теории близкодействия, основоположником к-рой был Р. Декарт (1-я пол. 17 в.). В 60-х гг. 19 в. Дж. К. Максвелл развил идею Фарадея об электромагнитном поле и сформулировал математически его законы (см. Максвелла уравнения).

Согласно концепции поля, частицы, участвующие в к.-л. взаимодействии (напр., электромагнитном или гравитационном), создают в каждой точке окружающего их пространства особое состояние — поле сил, проявляющееся в силовом воздействии на др. частицы, помещаемые в к.-л. точку этого пространства. Первоначально выдвигалась механистич. интерпретация поля как упругих напряжений гипотетич. среды — «эфира». Однако наделение «эфира» свойствами упругой среды оказалось в резком противоречии с результатами проведённых позднее опытов. С точки зрения совр. представлений, такая механистич. интерпретация поля вообще бессмысленна, поскольку сами упругие свойства макро-скопич. тел полностью объясняются электромагнитными взаимодействиями частиц, из к-рых состоят эти тела. Теория относительности, отвергнув концепцию «эфира» как особой упругой среды, вместе с тем придала фундаментальный смысл понятию Ф. п. как первичной физ. реальности. Действительно, согласно теории относительности, скорость распространения любого взаимодействия не может превышать скорости света в вакууме. Поэтому в системе взаимодействующих частиц сила, действующая в данный момент времени на к.-л. частицу системы, не определяется расположением др. частиц в этот же момент времени, т. е. изменение положения одной частицы сказывается на др. частице не сразу, а через определённый промежуток времени. Т. о., взаимодействие частиц, относительная скорость к-рых сравнима со скоростью света, можно описывать только через создаваемые ими поля. Изменение состояния (или положения) одной из частиц приводит к изменению создаваемого ею поля, к-рое отражается на др. частице лишь через конечный промежуток времени, необходимый для распространения этого изменения до частицы.

Ф. п. не только осуществляют взаимодействие между частицами; могут существовать и проявляться свободные Ф. п. независимо от создавших их частиц (напр.,электромагнитные волны). Ясно, что Ф. п. следует рассматривать как особую форму материи.

Каждому типу взаимодействий в природе отвечают определённые Ф. п. Описание физических полей в классической (не квантовой) теории поля производится с помощью одной или нескольких (непрерывных) функций поля, зависящих от координаты точки (х, у, z), в к-рой рассматривается поле, и от времени (t). Так, электромагнитное поле может быть полностью описано с помощью четырёх функций: скалярного потенциала ф(х, у, z, t) и вектор-потенциала А(х, у, z, t), к-рые вместе составляют единый четырёхмерный вектор в пространстве-времени. Напряжённости электрич. и магнитного полей выражаются через производные этих функций. В общем случае число независимых полевых функций определяется числом внутр. степеней свободы частиц, соответствующих данному полю (см. ниже), напр. их спином, изотопическим спином и т. д. Исходя из общих принципов — требований релятивистской инвариантности и нек-рых более частных предположений (напр., для электромагнитного поля -суперпозиции принципа и т. н. градиентной инвариантности), можно из функций поля составить выражение для действия и с помощью наименьшего действия принципа (см. также Вариационные принципы механики) получить дифференциальные уравнения, определяющие поле. Значения функций поля в каждой отдельной точке можно рассматривать как обобщенные координаты П. ф. Следовательно, П. ф. представляется как физ. система с бесконечным числом степеней свободы. По общим правилам механики можно получить выражение для обобщённых импульсов П. ф. и найти плотности энергии, импульса и момента количества движения поля.

Опыт показал (сначала для электромагнитного поля), что энергия и импульс поля изменяются дискретным образом, т. е. физические поля  можно поставить в соответствие определённые частицы (напр., электромагнитному полю - фотоны, гравитационному - гравитоны). Это означает, что описание физических полей с помощью полевых функций является лишь приближением, имеющим определённую область применимости. Чтобы учесть дискретные свойства Ф. п. (т. е. построить квантовую теорию пол я), необходимо считать обобщённые координаты и импульсы полей не числами, а операторами, для которых выполняются определённые перестановочные соотношения. (Аналогично осуществляется переход от классической механики к квантовой.)

В квантовой механике доказывается, что систему взаимодействующих частиц можно описать с помощью нек-рого квантового поля (см. Квантование вторичное). Т. о., не только каждому ф. п. соответствуют определённые частицы, но и, наоборот, всем известным частицам соответствуют квантованные поля. Этот факт является одним из проявлений корпускулярно-волнового дуализма материи. Квантованные поля описывают уничтожение (или рождение) частиц и одновременно рождение (уничтожение) античастиц. Таким полем является, напр., эдектрон-позитронное поле в квантовой электродинамике.

Вид перестановочных соотношений для операторов поля зависит от сорта частиц, соответствующих данному полю. Как показал В. Паули (1940), для частиц с целым спином операторы поля коммутируют и указанные частицы подчиняются Базе-Эйнштейна статистике, в то время как для частиц с полуцелым спином они антикоммутируют и соответствующие частицы подчиняются Ферми — Дирака статистике. Если частицы подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна (напр., фотоны и гравитоны), то в одном и том же квантовом состоянии может находиться много (в пределе — бесконечно много) частиц. В указанном пределе средние величины квантованных полей переходят в обычные классич. поля (напр., в классические электромагнитное и гравитационное поля, описываемые непрерывными функциями координат и времени). Для полей, отвечающих частицам с полуцелым спином, не существует соответствующих классич. полей.

Совр. теория элементарных частиц строится как теория взаимодействующих квантовых ф. п. (электрон-позитронного, фотонного, мезонного и др.).

Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория поля, 6 изд., М., 1973 (Теоретическая физика, т. 2); Боголюбов Н. Н., Ширков Д. В., Введение в теорию квантованных полей, 2 изд., М., 1974.

С. С. Герштейн.

Share and Enjoy:
  • Добавить ВКонтакте заметку об этой странице
  • Мой Мир
  • Facebook
  • Twitter
  • LiveJournal
  • MySpace
  • FriendFeed
  • В закладки Google
  • Google Buzz
  • Яндекс.Закладки
  • LinkedIn
  • Reddit
  • StumbleUpon
  • Technorati
  • Twitter
  • del.icio.us
  • Digg
  • БобрДобр
  • MisterWong.RU
  • Memori.ru
  • МоёМесто.ru
  • Сто закладок
Вы можете оставить комментарий, или ссылку на Ваш сайт.

2 комментариев к записи “Физические поля.”

  1. I bow down hulbmy in the presence of such greatness.

Комментарии закрыты.

Вы должны быть авторизованы, чтобы разместить комментарий.

Subscribe without commenting


Thanx: Yobox
Website Apps

Ваш вклад в проект ПМП.

Яндекс.Метрика Бесплатный анализ сайта